Когерентний прийом - довідник хіміка 21
Хімія і хімічна технологія
Теоретичні спектр когерентності і фазовий спектр даються формулами (8 4 19) і (8 4 20) відповідно Квадрат теоретичного спектра когерентності зображений на рис 9 6 разом із середніми згладженими спектрами когерентності при = 4, 8 і 16 Видно, що ири = 4 і 8 є значний зсув, причому пік зміщений при 1 = 4 приблизно на 0,1 гц, а при = 8 на 0,05 гц при = 16 спостерігається гарна згода між і а при Ь = 32 теоретичний і згладжений спектри вже майже невиразні Отже, для цього процесу оцінка спектра когерентності мала б досить м алое зміщення при Ь = 16 [c.150]
Теоретичний спектр когерентності побудований на рис 9 12 разом із середніми згладженими спектрами когерентності при = 16, 24 і 32 Видно, що ці середні згладжені спектри помітно відрізняються від теоретичного навіть при = 32 і що ця відмінність не можна приписати недостатньою гладкості теоретичного спектра Причина в тому, що зміщення з'являється через велику затримки між входом і виходом, як було передбачено в розд 9 2 1 [c.155]
Нарешті, для виключення всіх сигналів, крім сигналів, пов'язаних з конкретним порядком р, можна застосовувати циклирование фази. У цьому методі використовуються особливості поведінки р-квантової когерентності при вирощених навколо осі г, яке дозволяє вибрати конкретний шлях перенесення когерентності за допомогою лінійних комбінацій сигналів, отриманих з експериментів зі зсунутими по фазі підготовчими і змішують пропагатор [см. вираження (5.3.24) - (5.3.26) і розд. 6.3]. [C.325]
З рис. 6.5.7 видно, що завдяки умові рш = Рп = -1 для шляху і> + 2> -1 для цього використовують або г-імпульси [8.58], застосовуючи змішує імпульс с / 3 = 135 °, який впливає лише на сигнали , представлені на рис. 8.4.3 невеликими квадратами [8.60], або більш точно фазовий цикл з N> А кроками [8.65]. Однак виявляється, що більш переважно залишати обидва дзеркально відображених шляху на рис. 8.4.1, г с / 3 = ir / 2 і застосовувати пропорційні часу фазові інкремент для поділу піків з р = 2, як показано на рис. 6.6.4. Так як двухквантових сигнали двухспінових систем лежать всередині вузької смуги вздовж діагоналі (рис. 8.4.9), то застосовуючи корекцію відображень або регі- [c.537]
Тут схематично зображені точкові передає Т і прийомні Ку перетворювачі, встановлені на поверхню бетону. УЗ-імпульс, випромінювань перетворювачем Т, поширюється в обсязі і, відбиваючись різними шляхами від структурних неоднорідностей до, приймається перетворювачами / 2, Лз рознесеними на відстань Ах. Очевидно, що обидва прийнятих сигналу будуть ідентичні і когерентність при Ах = 0. При збільшенні Ах вони будуть декорреліроваться за рахунок зміни шляху проходження УЗ-хвиль для випадку однократного розсіювання - шляхи 1 - 2 і 1 - 3, а для випадку багаторазового - шляхи 4 -5-6і4 5-7, сума яких і утворює структурний шум. У межі, при Ах більш певної величини, прийняті сигнали повинні повністю декорреліроваться. Графік статистично усередненої залежності коефіцієнта взаємної кореляції двох прийнятих реалізацій як функція величини Ах є плавну криву. спадну від 1 до 0. Значення Ах, при якому коефіцієнт взаємної кореляції падає до величини 0,25, відповідає радіусу кореляції структурної перешкоди. [C.639]
Поставлене запитання вперше було вирішено в роботах Ленца і Вейскопфа. Зберігши уявлення про вирішальну роль сильних зіткнень і вважаючи так само, як і в лорентцовской теорії, зіткнення миттєвими, Ленц і Вейскопф вказали конкретний механізм порушення когерентності. При прольоті обурює частки частота атомного осцилятора зміщується. Хоча самі інтервали часу, протягом яких х = т О, вкрай малі, фаза осцилятора в результаті зіткнення набуває додаткове збільшення. Якщо цей додатковий зсув фази т] досить великий, т. Е. Перевершує деяке значення т]. то когерентність коливань порушується. Таким чином. зіткненнями треба вважати прольоти, при яких г] г] о. Виходячи з (36.5), неважко знайти зрушення фази т] для прольоту на прицільний відстані Q [c.465]
Гранична ймовірність помилки при М -> - оо збігається з граничною ймовірністю для когерентного прийому оптимальних сигналів. З (8.69) видно, що когерентний прийом трансортогональні сигналів не краще когерентного прийому ортогональних сигналів, для яких гранична ймовірність помилки визначається формулою (8.16). Для некогерентного прийому ортогональних сигналів отримуємо з [c.305]
Мал. 9.4. Відношення сигнал 1шум на виході при кодованому імпульсно-кодової модуляції без запізнювання когерентний прийом).
