Залучена маса - фізична енциклопедія
Приєднаної маси - фіктивна маса (або момент інерції), к-раю приєднується до маси (або моменту інерції) двужущегося в рідини тіла для кількостей. характеристики інерції навколишнього його рідкого середовища. При несталому поступат. русі тіла (див. Нестаціонарне рух) в ідеальній рідині (на відміну від усталеного руху) виникає опір рідини, пропорційне прискорення руху тіла і обумовлене захопленням середовища, що оточує тіло; коеф. пропорційності і є П. м. Фіз. сенс П. м. полягає в тому, що якщо приєднати до тіла, що рухається в рідині, доповнить. масу, рівну масі рідини, що захоплює тілом, то закон його руху в рідині буде таким же, як в порожнечі.
Значення П. м. Для тіл різної форми по-різному і залежить від орієнтації тіла щодо направлення його руху. Для кругового циліндра П. м. Дорівнює масі рідини в обсязі циліндра. Для циліндра з основою, що має форму еліпса, що рухається в рідині в напрямку, перпендикулярному напрямку однієї з осей еліпса, П. м. Де а - довжина півосі еліпса, перпендикулярної напрямку руху, - щільність рідини. Т. о. на величину П. м. впливає розмір осі, перпендикулярної напрямку потоку. Для кулі П. м. Дорівнює половині маси рідини в обсязі кулі: десь радіус кулі. При поступат. русі диска в напрямку, перпендикулярному його поверхні, = = де- радіус диска. Приєднаний момент інерції (т. Е. Коеф. При кут. Прискоренні в вираженні для моменту інерції. Сил, що діють з боку рідини на тіло, що обертається) круглого диска щодо осі, що збігається з одним з діаметрів диска, дорівнює. Теоретично обчислені П. м. Значить. числа контурів і просторових тіл: профілю Жуковського, кругової лунки, прямокутника, ромба і шестикутника, елемента прямоку. решітки, еліпсоїда, подовженого тіла обертання і т. д. В ін. важливих випадках П. м. знайдені експери. шляхом. Напр. П. м. Прямоку. пластинки з розмірами рухається в рідині перпендикулярно своїй площині, може бути виражена отриманої з дослідів ф-лій
При русі тіл в повітрі (снаряд, ракета, літак) П. м. Мала, і нею зазвичай нехтують, але, напр. при нестаціонарному русі дирижабля необхідно враховувати П. м. Визначення П. м. має істот. значення при вивченні несталих рухів тіл, повністю занурених у воду, качки судів, акустич. випромінювання і т. д. Підрахунки П. м. виробляються в припущенні, що рідина позбавлена в'язкості. Зазвичай нехтують і сжимаемостью рідини. У разі потенційного течії нестисливої ідеальної рідини через П. м. Виражають проекції кількості руху, моменту кількості руху і кінетичної. енергії Т рідини. Якщо- проекції на осі координат вектора швидкості руху тіла, а - кут. швидкості тіла відносно осей координат, то Т =
Коеф.обладают властивістю симетрії, т. е. = і тому, в найзагальнішому випадку поступат. і вращат. руху тіла в рідині, дія інерції може бути визначено за допомогою 21 коеф. П. м.
Поняття П. м. Узагальнено на випадок судин, наповнених рідиною, що має вільну поверхню; визначені П. м. при відривному обтіканні контурів. Для тіл, хто вагається в стисливої рідини, інерція. сили лінійно виражаються через прискорення. Коеф. при прискореннях зв. узагальненими П. м. У разі стисливої рідини властивості симетрії П. м. зберігаються, але самі П. м. залежать, на противагу нагоди нестисливої рідини, не тільки від форми тіла і напрямки руху, але ще p від частоти коливань. Нарешті, поняття П. м. Узагальнюється і на випадок качки корабля на поверхні хвилястою важкої рідини. В цьому випадку властивість симетрії П. м. Не зберігається, а самі П. м. Істотно залежать від довжини та напрямки набігаючих хвиль і від швидкості ходу корабля.
Літ .: Ламб Г. Гідродинаміка, пров. з англ. М. Л. 1947; Pіман І. С. Крепс Р. Л. Приєднані маси тіл різної форми, М. 1947; Сєдов Л. І. Плоскі задачі гідродинаміки і аеродинаміки, 3 вид. М. 1980.
С. Л. Вишневецький, М. І. Гуревич.