Поляризуемость - це
атомів, іонів і молекул, здатність цих частинок купувати дипольний момент р (див. Диполь) в електричному полі Є. Поява р обумовлено зміщенням електричних зарядів в атомних системах під дією поля Е; такий індукований момент р зникає при вимкненні поля (поняття П. не відносять, як правило, до частинкам, що володіє постійним дипольним моментом, наприклад до полярних молекул).
У відносно слабких полях залежність р від Е лінійна:
де α має розмірність об'єму і є кількісною мірою П. (її також називають П.). Для деяких молекул значення П. може залежати від напрямку Е (анізотропна П.). У сильних електричних полях залежність р (Е) перестає бути лінійною.
У формулі (1) E - електричне поле в місці знаходження частки - т. Зв. локальне поле; для ізольованою частки (наприклад, молекули розрідженого газу) воно збігається з зовнішнім полем Евнеш; в рідини або кристалі до Евнеш додаються поля Евнутр, створювані оточуючими дану частку іншими зарядженими частинками.
При включенні поля момент р з'являється не миттєво, час встановлення τ моменту р залежить від природи частинок і навколишнього середовища. Статичному полю відповідає статичне значення П. В змінному, наприклад змінюється за гармонійним законом, поле П. залежить від його частоти ω і часу встановлення τ. При досить низьких ω і коротких τ момент р встановлюється синфазно зі змінами поля і П. збігається зі статичної П. При дуже високих ω або великих τ момент р може взагалі не виникати (частка «не відчуває» присутність поля, П. немає). У проміжних випадках (особливо при ω ≅ 1 / τ) спостерігаються явища дисперсії і поглинання.
Розрізняють декілька видів П. Електронна П. обумовлена зсувом в полі Е електронних оболонок щодо атомних ядер; іонна П. (в іонних кристалах) - зсувом в протилежних напрямках різнойменних іонів з положення рівноваги; атомна П. обумовлена зсувом в полі Е атомів різного типу в молекулі (вона пов'язана з несиметричним розподілом в молекулі електронної щільності). Температурна залежність цих видів П. слабка: зі зростанням температури П. дещо зменшується.
У фізиці твердих і рідких діелектриків під П. розуміють середню П. (поляризацію Р, розраховану на 1 частку і що припадає на одиницю поля: α = P / EN, де N - число часток). П. полярних діелектриків називається орієнтаційної. Поляризація діелектриків при стрибкоподібних переходах його частинок з одного можливого стану в інше під дією поля Е можна описувати, вводячи релаксаційну П. Характерною особливістю цих видів П. є їх різка залежність від температури.
У літературі з фізики діелектриків іноді називають П. коефіцієнт пропорційності χ між Р і Е: Р = χ Е, т. Е. Діелектричну сприйнятливість.
Поняття П. набуло великого застосування у фізиці діелектриків, молекулярної фізики і фізичної хімії. Для відносно простих систем зв'язок між П. і макроскопічними характеристиками речовини описується, наприклад для електронної П. Лоренц - Лоренца формулою (Див. Лоренц - Лоренца формула) або Клаузиуса - Моссотті формулою (Див. Клаузиуса - Моссотті формула), а з урахуванням орієнтаційної П . - формулою Ланжевена - Дебая. За допомогою цих (і подібних до них) формул можна експериментально визначати П. Поняття П. застосовується для пояснення і дослідження ряду оптичних явищ: поляризації світла, розсіювання світла, оптичної активності, комбінаційного розсіювання світла, особливо в системах з багатоатомних молекул (зокрема, білків ).
Літ .: Ськанаві Г. І. фізика діелектриків (область слабких полів), М. - Л. 1949; Фреліх Г. Теорія діелектриків, пров. з англ. М. 1960; Волькенштейн М. В. Будова і фізичні властивості молекул, М. - Л. тисяча дев'ятсот п'ятьдесят-п'ять.
Велика Радянська Енциклопедія. - М. Радянська енциклопедія. 1969-1978.