Поле кулоновское - довідник хіміка 21
Кулонівське поле - поле точкового заряду. Ядро і електрон можна вважати точковими, так як їх розміри в 10 разів менше розмірів атома. [C.24]
Якщо застосувати ці результати при вивченні поведінки електричного диполя в полі кулонівських сил, то з рівнянь (229) і (236) можна отримати [c.83]
При обертанні електрона навколо ядра атома в поле кулонівських сил він може мати тільки дискретні орбіти, а не нескінченне число. пророкує класичної механікою. [C.26]
Третій важливий внесок в розрахунок спектра бензолу належить Парізер [1956 (а)]. Він включив в розгляд взаємодія будь-яких змін, що виникають з основного стану при одноелектронних возбуждениях. Гамільтоніан був побудований таким же способом, як це розглянуто в гл. 5 для теорії самоузгодженого поля кулонівських інтеграли обчислені за методом Парізер - Парра (гл. 5). Результати розрахунків Парізер наведені в табл. 36. [c.182]
При великих енергіях фотонів в кулонівському полі ядер утворюються електронно-позитронного пари. Виникає парі передається енергія фотона за вирахуванням енергії спокою пари, яка дорівнює 2 = = 1,022 МеВ. Вказане значення енергії є порогом для цього процесу. Перетин процесу освіти пар повільно зростає в області енергій від 1,02 до 4 МеВ, а потім зростає в логарифмічній залежності від енергії. Нестабільність позитрона в середовищі призводить до його анігіляції з випусканням в більшості випадків двох фотонів з енергією 0,511 МеВ. Перетин освіти пар пропорційно 2 + 2, де перший член відповідає ядерних процесів. а другий - процесам в поле електронів. [C.45]
Поле, створюване атомним остовом. хоча і не кулоновское, має центральну симетрію, як і поле ядра в водородоподобном атомі. завдяки чому і тут квантові числа пі / зберігають своє значення. Однак на відміну від водородоподобного атома енергія електрона залежить не тільки від п, але і від /, виродження щодо I знімається електрон рухається в полі не одного ядра, але остова, і енергія електрона залежить від того, як він поляризує остов (порушує його центральну симетрію ) і як він проникає всередину остова. Поляризація ж і проникнення залежать від типу орбіталі, т. Е. Від квантового числа /. Електрони в атомі можна розділити на квантові шари. Квантовий шар. або рівень, - сукупність електронів з даними головним квантовим числом п. Всередині рівня електрони поділяються по енергії на підрівні 5, / і т. д. відповідно до квантовим числом / (рис. 10). Найбільш проникаючими [c.35]
Краплі, потрапляючи в електричне поле. поляризуються, і їх форма наближається до еліпсоїдальної (рис. 1.1). Зіткнення і злиття крапель відбувається за рахунок кулонівського взаємодії протилежних за знаком поляризаційних зарядів частинок, які опинилися поблизу один від одного. З електростатики відомо, що заряд поляризації qn = Еа. Отже, сила взаємодії. визначальна зближення і злиття крапель [c.8]
При адсорбції іона на поверхні діелектрика. також складається з іонів, між іонами адсорбенту і адсорбованим іоном повинні виникати кулонівських сили. Позитивний іон, адсорбований на негативному іоні адсорбенту, притягається цим іоном, але відштовхується іншими іонами адсорбенту, розташованими в безпосередній близькості навколо адсорбуючого негативного іона потім він знову притягується іонами наступного шару і т. Д. В результаті всіх цих взаємодій адсорбованих нон відчуває досить слабке притягання . Електростатичне поле. створюване поблизу кубічної межі поверхні кристала галоїдного солі лужного металу. виражається наступним рівнянням. яке було виведено Хюккель [30] [c.34]
Крім матричних елементів секулярної матриці надалі буде потрібно середнє значення оператора енергії. Крім середнього значення кулонівського взаємодії електронів воно буде містити ще два доданків - середнє значення оператора кінетичної енергії електронів Т і середнє значення оператора їх взаємодії з ядром 0. Обидва ці оператора є суму одноелектронних сферически симетричних операторів, тому обчислення їх середніх значень проводять так само, як і для середнього значення екрануючого поля. Для оператора Про буквально, для оператора Т з невеликим поясненням, що стосуються обчислення одноелектронного матричного елемента [c.164]
Просторова роздільність станів в потенціалі Хартрі -Фока взаємно узгоджена з видом потенціалу навіть невелике затравочное просторове розділення електронної щільності призводить до того, що кулоновское поле ядра екранується більш повно для зовнішніх оболонок. ніж для внутрішніх, а це призводить до більш повного поділу оболонок. [C.278]
Просторова роздільність електронних станів. яка існує в разі потенціалу Хартрі - Фока, показьшает, що остовне і валентні електрони можна розглядати як дві підсистеми, взаємний вплив яких визначається переважно не так детальними, а деякими інтегральними характеристиками підсистем. Це, разом з наближенням замороженого остова, дозволяє сформулювати завдання розрахунку валентних станів при заданих остовних як задачу про рух тільки валентних електронів. але в ефективному полі. відрізняється від поля Хартрі - Фока. Таке ефективне поле повинно бути в цілому слабким у порівнянні з полем Хартрі - Фока, так як енергія основного стану в ефективному поле визначає енергію валентних електронів. що на кілька порядків менше енергії основного стану (1х-стану) в поле Хартрі - Фока. Більш того, так як орбіталі валентних електронів зосереджені в тій області простору. де потенціал Хартрі - Фока малий (кулоновское поле ядра екрановано остовно електронами), то розглядається ефективне поле може бути слабким не тільки в цілому, але і в кожній точці простору (зауважимо, що остання умова не є необхідним). [C.278]
Адсорбція полярних молекул на адсорбенті, що має іони або диполі, викликає взаємодія диполя адсорбата з електростатичним полем адсорбенту. Якщо молекули адсорбата невеликі і мають периферійно розташованими диполями, як, наприклад, у молекул води або аміаку, то вони орієнтуються в електростатичному полі адсорбенту. При цьому виникає ориентационное кулонівської взаємодії. [C.107]
Нехай г (3г (г) є потенціал розчину на відстані г від центрального іона г, що володіє зарядом ге, де е - одиниця атомного заряду (4,80 XX 10 ЕЛ. Ст.ед.), 2г-ціле число. Передбачається, що г1 г (/ -) має сферичної симетрією. В такому випадку о1 г (7-) можна розділити на дві складові, з яких одна - поле кулонівського взаємодії, утворене центральним іоном, і друга - деяка додаткова величина 113а. (), обумовлена розподілом іонів в розчині навколо центрального іона р Потенціали фа. () і г з1 (т) повинні задовольняти ур авненію Пуассона в будь-якій точці г розчину, р = 5 (/ -) щільність заряду в точці р Для сферично симетричного потенціалу цей вислів може бути записано у вигляді [c.447]
У міру того як реагують речовини набувають властивостей кулоновской середовища, що задовольняє рівняння (29), зростає, інтенсивність дії вторинних порожнин зниженого тиску. що призводить до формування поля деформацій. показаного на рис. 82. Головна його особливість полягає в тому, що в усьому обсязі первинного блоку (за винятком зони опускання lJlEJ2B [) деформується, переміщається від осі ОО1.К бічній кордоні первинного блоку і одночасно піднімається до поверхні шару. Це означає, що в центральній зоні первинного блоку напрямок руху речовин змінюється на протилежне і замість умов консолідації блоків виникають умови розпаду великих первинних блоків на частини Цей висновок підтверджує зникнення застійної зони під поверхнею О1В1, в області пь Як було показано вище, розрахований по величині кута ра розмір цієї зони добре узгоджується з дослідними даними. В області Па внаслідок менш інтенсивного функціонування системи вторинних порожнин зниженого тиску інверсія потоків в центральній зоні первинного блоку не виникає, що підтверджується стійкістю його застійної зони. [C.153]
За час Т електрон цожет поширювати лише фрагменти силових ліній і силових трубок. Тому такі силові трубки не можуть своїми двома кінцями закінчуватися електронів і протонів. Лише після закінчення часу т = Ех. коли радіус орбіти атома водню повернеться на центральшш кут сектора а, всі ці зустрічно поширюються силові трубки електрона і протона (рис. 1) утворюють криву. обидва кінці якої закінчуються електронів і протонів. Згідно [7], електромагнітні хвилі можуть повідомляти прискорення електрону лише в тому випадку, якщо вони проходять через електрон. Така можливість у секторі атома водню реалізується лише після повороту радіуса орбіти на центральний кут а. Видно, що саме в цей момент утворюється центральна силова трубка, що з'єднує протон і електрон. Так як центральна силова трубка складається з фрагментів в один і той же час, то взаємодія між протоном і електроном і в атомі водню. за допомогою центральної силовий трубки, здійснюється також "миттєво". Отже, завдяки освіті центральної силовий трубки, сили інерції електрона, що виникли при прискоренні вільного падіння на протон при русі по круговій орбіті, рівні силі кулонівського притягання електрона і протона, але спрямовані в протилежні сторони. Згідно [1], стояча електромагнітна хвиля. отримана накладенням паралельних відбитих хвиль на таку ж падаючу хвилю, не переносить ніякої енергії електромагнітного поля. так як падаюча і відбита хвилі переносять одне і те ж кількість енергії. але в протилежних напрямках. Отже, і в разі руху електрона в атомах і молекулах, за умови паралельності компон ліній. походять із протилежних зарядів. в центральних силових трубках створюється електромагнітна "невагомість" на даних ділянках їх поверхні. [C.27]
Тут (г) - потенціал внеішего поля Л і К - відповідно кулонівський і обмінний оператори. визначаються виразами (2.64) і (2.65) з щільністю [c.279]