Насичена рідина - технічний словник те ii
Реккета для щільності насиченою рідини використано для термодинамічної розрахунку теплоти випаровування індивідуальних речовин в діапазоні ст потрійний до критичної точки. Проведена на цій основі оцінка параметра розчинності 44 речовин виявляє задовільне узгодження результатів з літературними даними.
Розрахунок мінімального числа теоретичних тарілок для бінарної системи метан - етан при 35 ат. | Графік ентальпія - концентрація. | Схема одноступінчатого поділу сировини. Геометричні місця ентальпій насиченою рідини і пара показані разом з декількома рівноважними изотермами. Величини ентальпії сумішей метану і етану експериментально не встановлені, але були обчислені при допущенні ідеальності розчинів як в парообразной, так і в рідкій фазах. Показано кілька ізотерм в зонах перегрітої пари і переохолодженої рідини.
Вплив р на а при кипінні води на горизонтальній дроті з хромелю dl мм. При плівковому кипінні насиченої рідини тепловий потік, що відводиться від поверхні нагрівання, витрачається не тільки на випаровування шарів рідини, розташованих на кордоні парової плівки. Частина відводиться теплоти йде також на перегрів пара в плівці, так як середня температура парової плівки вище температури насичення.
Закінчення недогріти або насиченою рідини починається з течії однофазної рідини, в якій через сильне падіння тиску нижче тиску насичення ps (Ta) починається утворення і зростання бульбашок, і протягом до деякого часу відбувається в бульбашкової режимі. Тому для опису цієї стадії процесу будемо використовувати рівняння двофазних бульбашкових середовищ, враховуючи припущення, зазначені в § 5 гл.
Простий цикл для вуглекислоти, представлений на діаграмі температура - ентропія. CD є лінією насиченою рідини, a DE-лінією насиченої пари, причому критична точка D відповідає температурі 31 1 С і тиску 72 9 атм. Цифри на діаграмі відповідають цифрам на рис. 96, на якому вони належать до тих же точках циклу.
При плівковому кипінні насиченої рідини тепловий потік, що відводиться від поверхні нагрівання, витрачається не тільки на випаровування шарів рідини, розташованих на кордоні парової плівки. Частина відведеного тепла йде також на перегрів пара в плівці, так як середня температура пара всередині ІЛЕНКО вища за температуру насичення.
Закінчення педогретой або насиченою рідини починається з течії однофазної рідини, в якій через сильне падіння тиску нижче тиску насичення рв (Та) починається утворення і зростання бульбашок, і протягом до деякого часу відбувається в бульбашкової ре / кгме.
Однак підвищення температури насиченої рідини на вході в сопло і відповідне зменшення коефіцієнта поверхневого натягу аж ніяк не приводили до зближення виміряних витрат з витратами, що відповідають термодинамічно рівноважного процесу. На графіку в функції безрозмірного противодавления наведені відносини виміряних щільності потоку у вихідному перерізі сопла (щ) до щільності потоку крапельної рідини (щ) м Розташування кривих показує, що при більш високому початковому тиску (рг 42 бар) витрата випаровується рідини, незважаючи на істотно менше, ніж при Pi 4 5 бар, значення коефіцієнта поверхневого натягу, виявляється ближчим до витрати при чисто гідравлічному режимі течії. Такого роду співвідношення відносних густин потоку видається цілком закономірним для тих випадків, коли капілярні сили незначно позначаються на процесі пароутворення.
При розрахунку щільності насиченою рідини чистих речовин похибка розрахунку за рівнянням Peng-Robinson змінювалася від - 5% до Про при збільшенні наведеної температури від 0 6 до Про 88, а потім різко зростала до 16% в критичній області.
Критичні константи. Зріджені гази є насиченими рідинами, що і визначає їх фізичні властивості. Пропан, бутан і ізобутан окремо як пропелленти не застосовуються, тому в цій главі приділяється увага також властивостями їх сумішей.
Якщо слабо перегріта або насичена рідина витікає зі коротких сопел, то виділення пара відбувається зі стабільною поверхні рідинного ядра потоку.
Зріджені вуглеводневі гази - насичені рідини, які при температурі навколишнього середовища знаходяться під надлишковим тиском. Це тиск зростає з підвищенням температури. Зниження температури зовнішнього середовища і укладеного в ємності скрапленого вуглеводневого газу призводить до зниження тиску, яке може стати нижче атмосферного.
Характеристика фракцій конденсату. Запропонована методика розрахунку обсягу насиченою рідини була перевірена експериментальним способом.
Структура потоку при повного випаровування рідини область кипінні рідини шутром горизон - з кільцевим режимом переходить в об. Ділянка труби з кипінням насиченою рідини включає в себе області емульсійного, коркового і кільцевого режимів течії. У емульсивному режимі двофазний потік складається з рідини і рівномірно розподілених в ній дрібних бульбашок пари. З подальшим збільшенням паросодержания деякі з них зливаються, утворюючи великі бульбашки-пробки.
Розрахункові значення ізобарно теплоємності насиченої рідини індивідуальних вуглеводнів, отримані з використанням рівнянь (I), (2), (3) добре узгоджується з шшющіммся експериментальними даними; розбіжності не перевищують 2%, що знаходиться в межах точності експериментів. Отже, можна утверждатьs що отримані в даній роботі залежності (рівняння (2) і (3) не суперечать наявним експериментальним даним.
Якщо закритий апарат з насиченою рідиною помістити в охлаждаемую середу, температура якої трохи вище температури кипіння рідини при тиску, створеному в апараті, то рідина закипить, а тепло, необхідне для пароутворення, буде відніматися від охолоджуваного середовища. Для збереження постійного тиску в апараті та постійної низької температури кипіння рідини утворюються пари слід безперервно відводити. S Холодильні машини, в яких для отримання холодильного / ефекту використовують кипіння рідин при низьких температурах, (називають паровими холодильними машинами.
Якщо закритий апарат з насиченою рідиною помістити в охлаждаемую середу, температура якої трохи вище температури кипіння рідини при тиску, створеному в апараті, то рідина закипить, а тепло, необхідне для пароутворення, буде відніматися від охолоджуваного середовища. Для збереження постійного тиску в апараті та постійної низької температури кипіння рідини утворюються пари слід безперервно відводити.
Слід врахувати, що фугітівность насиченою рідини дорівнює фугітівності насиченої пари. У прикладі використовуються По-усеченное вириальне рівняння і формули Еббота.
При цьому в режимі кипіння насиченою рідини весь підведений тепловий потік йде на освіту парової фази.
Of - наведений питома обсяг насиченою рідини, всі наявні експериментальні точки по теплоємності індивідуальних вуглеводнів лягають на єдину криву з розкидом не перевищує точності експерименту.
Питома обсяг або питома вага насиченою рідини або насиченої пари визначають по температурі пли тиску.
При збільшенні теплового потоку до насиченої рідини вище значення, при якому починається кипіння, збільшується число ділянок поверхні, від яких піднімаються ланцюжка бульбашок. Фотографії Сю і Грехема [10] дозволяють зробити висновок, що при кипінні у великому обсязі між бульбашками формується теплової шар і кожен пухирець захоплює за собою рідину в області розміром 2Db, викачуючи тим самим з рідини надлишкове тепло. При малих теплових потоках перенесення тепла в проміжках між бульбашками може бути того ж порядку, що і при природній конвекції.
СТБ - є поверхневий натяг відповідно насичених рідин.